吉天仪器-双道原子荧光光度计经销商-原子荧光光度计经销商

原子荧光光谱仪的构造

产生及类型

当自由原子吸收了特征波长的辐射之后被激发到较高能态，接着又以辐射形式去活化，就可以观察到原子荧光。原子荧光可分为三类：共振原子荧光、非共振原子荧光与敏化原子荧光。共振原子荧光原子吸收辐射受激后再发射相同波长的辐射，产生共振原子荧光。若原子经热激发处于亚稳态，再吸收辐射进一步激发，然后再发射相同波长的共振荧光，原子荧光光度计经销商，此种共振原子荧光称为热助共振原子荧光。如in451.13nm就是这类荧光的例子。只有当基态是单一态，不存在中间能级，没有其它类型的荧光同时从同一激发态产生，才能产生共振原子荧光。非共振原子荧光当激发原子的辐射波长与受激原子发射的荧光波长不相同时，产生非共振原子荧光。非共振原子荧光包括直跃线荧光、阶跃线荧光与反斯托克斯荧光，直跃线荧光是激发态原子直接跃迁到高于基态的亚稳态时所发射的荧光，如pb405.78nm。只有基态是多重态时，才能产生直跃线荧光。阶跃线荧光是激发态原子先以非辐射形式去活化方式回到较低的激发态，双道原子荧光光度计经销商，再以辐射形式去活化回到基态而发射的荧光；或者是原子受辐射激发到中间能态，再经热激发到高能态，然后通过辐射方式去活化回到低能态而发射的荧光。---种阶跃线荧光称为正常阶跃线荧光，国产原子荧光光度计经销商，如na589.6nm，后一种阶跃线荧光称为热助阶跃线荧光，如bi293.8nm。反斯托克斯荧光是发射的荧光波长比激发辐射的波长短，如in 410.18nm。

原子荧光光谱法

原子荧光光谱法是测量样品中基态原子受激发后产生的原子荧光，故用于测定样品中的原子含量。原子发射光或吸收光是因为原子核外电子在不同能量状态运动，双道原子荧光光度计经销商，跃迁时释放或吸收能量(或波长)，对应的波长范围在可见和紫外光波段（约在190nm～850nm），研究这一范围的原子特征光谱属于原子光谱。

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原子荧光光谱仪器分析佳的条件

读数时刻和进样时刻的挑选读数时刻是详细的信号有效测量时刻，在该时刻内进行信号收集，读数时刻一般大于进样时刻，便于把有效信号都收集在内，读数时刻太长会形成过多收集空白信号，采完信号后的那段时刻继续转泵首要是为了清洗管路和原子化器，用户可依据信号峰型和样品含量挑选适宜的清洗和读数---时刻。

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